Главная >> Поддержка >>

Постоянные магниты

справка ELCUT

Содержание справки

Поскольку коэрцитивная сила рассматривается в ELCUT как кусочно-постоянная функция координат, ее вклад в уравнение эквивалентен поверхностным токам, протекающим по границам постоянных магнитов в направлении ортогональном плоскости модели. Плотность такого эффективного тока равна величине скачка тангенциальной компоненты коэрцитивной силы на границе магнита. Например, прямоугольный магнит с коэрцитивной силой H_c направленной вдоль оси x, может быть заменен совокупностью поверхностных токов, протекающих по его верхней и нижней границам. Эффективный ток, протекающий по верхней границе, численно равен H_c, а по нижней границе равен -H_c.

Таким образом, постоянный магнит может быть описан как с помощью задания коэрцитивной силы, так и с помощью неоднородных граничных условий Неймана на его границах. Выбор того или иного способа определяется соображениями удобства и наглядности.

Особо следует рассмотреть случай постоянных магнитов, обладающих нелинейными магнитными характеристиками. Магнитная проницаемость постоянного магнита определяется формулой: \[ B =μ(B)·(H + H_c); \quad μ(B) = \frac {B}{H + H_c}. \]

Следует учитывать, что определенная таким образом функция μ(B) отличается от аналогичной зависимости для того же материала без собственной намагниченности. Если у Вас отсутствуют данные, описывающие кривую размагничивания реального магнита, то в качестве приближения можно использовать кривую соответствующего материала. Если используется подобное приближение и рабочая точка магнита лежит в области малых H, а не малых B, то рекомендуется вместо коэрцитивной силы использовать величину \[ H'_c = \frac {1}{μ(B_r)} B_r, \]

где B_r - остаточная индукция магнита.